第一百八十六章 AdS/CFT对偶（1/2）

目前威滕和庞学林已经找到了五种微扰弦理论之间的对偶关系，如果想要继续寻找剩下的对偶关系，就要涉及到引力场方程中不同的解所诠释的不同种类的宇宙空间。

这里面不管是计算量还是需要耗费的精力，都不一定比建立M理论小到哪里去。

庞学林既然不嫌麻烦，想继续研究下去，威滕自然不会拦着。

接下来的一个月时间，威滕一直在撰写M理论的论，庞学林则继续通过庞氏几何，研究引力场方程不同情况下的解析解与量子场论之间的关系。

这种工作很枯燥，每天都需要代入不同的引力场方程解进行验算，史瓦西度规、雷斯勒诺斯特朗姆度规、克尔解、托布NUT解，到弗里德曼勒梅特罗伯逊沃尔克解、哥德尔宇宙、德西特宇宙、反德西特空间

一个个验证过去，计算量非常庞大。

时间一天天过去，庞学林始终没有找到合适的对偶关系。

就在庞学林怀疑自己这种验算方法是不是存在问题的时候，一个月后的某个晚上，庞学林将反德西特空间的解析解代入进去运算后，其反馈的结果很快引起了他的注意。

“咦，我好像发现了什么了不得的东西”

庞学林的眼睛亮了起来。

根据他的计算结果，5维反德西特时空中的弦论前面说的量子引力理论跟4维时空中N4超对称杨米尔斯理论存在对偶关系。

用数学式表达，即D4，N4，SUNc杨米尔斯理论和IIB型弦论在S5S5的反德西特时空中对偶。

具体表现为：两边理论的对称性都是PSU2，24，其中包括SO4，2SO6，超共型不变，超庞加莱不变。

两边都有SL2，ZS二元性，这可以说是对偶中的对偶。

在大N场论里，N对应的是5形式的RR流形，即：Ns5F5。

杨米尔斯理论中的耦合常数gym与弦耦合常数gs存在如下对应：gsgym2π，gym2NL4'4。

当>>1时， AdS的半径远大于弦长，引力可以经典计算，但场论的微扰计算失效。当&t;&t;1时，场论可以微扰计算，但弦论这边的计算十分艰难。

花了整整一个晚上，庞学林不仅验算了五维反德西特时空AdS5，还相继验证了三维反德西特时空AdS3，四维反德西特时空，七维反德西特时空，最后提出了如下猜想：

d1维反德西特时空中的量子引力理论和d维时空中的共形场论这个低维时空是d1维AdS时空的边界存在对偶关系。

用更具体的语言表述，那就是如果有两个世界，一个有五维的时空，物体之间有引力，另一个世界只有四维时空，物体之间没有引力，一般情况下，大家都会认为这两个世界绝对是完全不同的。但是庞学林现在却发现，在一种特定的情况下，种种证据表明这两个世界可以完全一样。

庞学林不知道自己提出的猜想是否正确，但毫无疑问，这一猜想如果成立，那么它将代表人类理解弦理论和量子引力理论的重。

由于它对于反德西特时空几何特殊情况下的M理论提供了一个完整的定义，这些特定情况下的负能量使得时空以与宇宙不同的方式弯曲，对于这样一个假想世界，物理学家可以描述所有能量发生的过程，理论上说，甚至还包括黑洞的形成与蒸发。

庞学林不知道的是，他所提出的这一猜想，正是后世大名鼎鼎的AdSCFT对偶。

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